Análisis de Estructuras

Facultad de Arquitectura - Universidad ORT Uruguay - 27 A rq . J ulio C. B orthagaray M M XM = + 0 Como en el caso anterior, aplicamos las expresiones de Maxwell-Mohr, pero con la parti- cularidad de considerarlas en el pórtico y en el tensor. pórtico tensor Considerando la ∑ ∫ dx E A FF t t en el tensor, sabemos que t t F F E yA , , son constantes; entonces las podemos sacar fuera de la integral y de la sumatoria. Nos queda entonces la ex- presión: ∑ ∫ dx E A FF t t = L E A FF t t (siendo L la luz del tensor). Considerando ahora la parte “anelástica” del tensor, tendremos: ∑ ∫ F tdx t t α donde F t t t α son constantes y las podemos sacar fuera del símbolo de integral y de la sumatoria. Nos queda entonces la siguiente expresión: ∫ = F t dx F tL t t t t α α La expresión de Maxwell-Mohr nos queda: ∑ ∑ = + P Cc δ ∑ ∫ ∑ ∫ ∑ ∫ + + + + L F tL E A FF F tds ds EA FF ds EI MM t t t t α α P = 1000 daN 1000 daN/m 2000 daN/m A C D E B E I = cte P = 1000 daN 1000 daN/m 2000 daN/m A C D E B E I = cte A C D E B E I = cte X = + X ∑ ∫ ∑ ∫ ∑ ∫ ∑ ∫ ∑ ∫ + + + + F tdx dx E A FF F tds ds EA FF ds EI MM t t t t t α α ∑ ∑ = + P Cc δ